000627

26 4.7. Закон сохранения механической энер- гии. В замкнутой системе тел, которые взаимо- действуют посредством консервативных сил , величина полной механической энергии оста- ется постоянной даже при превращении ее из одного вида в другой. При действии диссипа- тивных сил механическая энергия переходит во внутреннюю энергию тел. 4.7. Principle of conservation of mechanical energy. In an isolated system of bodies, that mutu- ally interact via conservative forces the total amount of mechanical energy always remains constant, al- though energy transformation from one form to an- other may occur within the system. By virtue of dis- sipative forces the mechanical energy transformed to internal energy of bodies. 4.8. Механическая работа. Слово работа обыч- но связывается с трудом, силой, энергией и/или уси- лиями, необходимыми для получения определенно- го результата. В механике работа совершается, ког- да сила, приложенная к телу, придает ему простран- ственное перемещение в направлении силы. 4.8. Mechanical work. Work is a word generally embodying concepts associated with the labor, force, energy, and/or effort required producing a specific result. In mechanics, a force is said to do work if, when acting, there is a displacement of the point of application in the direction of the force. 4.9. Работа постоянной силы А (Дж). Работа постоянной силы при прямолинейном движении равна скалярному произведению вектора силы F на вектор перемещения ∆ s : ∆А= F × ∆ s = F∆s cos α, где α – угол между векторами силы F и переме- щения ∆ s . 4.9. Work of a constant force W (J). A  force F is said to do work if, when acting, there is a displace- ment of the body ∆s . The work done by a constant force is the scalar product of force by the displacement: ∆ W = F × ∆ s = F ∆ s cos α. where α is the angle between the force F and the displacement {\displaystyle s} ∆ s . 4.10. Работа переменной силы А (Дж). В об- щем случае переменной силы и криволинейной траектории , работа выражается линейным ин- тегралом от скалярного произведения вектора силы F на вектор перемещения d r 2 1 А d = ∫ F r , где 1 и 2 – начальная и конечная точки интегри- рования. 4.10. Work done by variable force W (J). In the general case of a variable force and a curvilinear trajectory, the work is expressed by the line integral over scalar product of the vector force F and the vec- tor displacement dr 2 1 W d = ∫ F r , in which 1 and 2 are a starting point and ending point of integration. Компоненты механической работы. The main components of mechanical work. 4.11. Теорема о кинетической энергии. Те- орема о кинетической энергии утверждает, что работа сил по перемещению тела, полностью равна приращению его кинетической энергии: А = E k 2 – E k 1 , где E k 2 – конечная, а E k 1 – начальная кинетиче- ские энергии тела. 4.11. Work-energy theorem. The theorem states that the change in the kinetic energy of a particle dur- ing a displacement is equal to the work done by the re- sultant force on the particle during this displacement: W = E k 2 – E k 1 , in which E k 2 is the final kinetic energy and E k 1 is the initial kinetic energy of the particle. 4.12. Мощность P (Вт). Характеризует ско- рость совершения работы W или преобразова- ния энергии. В любом случае она определяется формулой P dA dt = . 4.12. Power P (W). , Scalar quantity, meaning «rate of doing work W or transformation of energy from one type to another. In any case, it is defined by formula dt dW P = .