000627

70 13.20. Эквипотенциальная поверхность. Это поверхность, все точки которой имеют оди- наковый потенциал, поэтому никакой работы не совершается при перемещении пробного заря- да по поверхности. Они перпендикулярны сило- вым линиям электрического поля и совместно с ними наглядно изображают электрическое поле . В случае точечного заряда, эквипотенциальны- ми поверхностями будет множество концентри- ческих сфер с зарядом в качестве их центра. 13.20. Equipotential surface. An equipotential surface is a surface drawn so that all points on it are at the same potential. Hence no work is done in mov- ing a small charge or mass in any direction in the surface. Equipotential surfaces in combination with imaginary lines of force that perpendicular to them are used to graphical representations of electrostatic fields. In case of a point charge, equipotential sur- faces will be a series of concentric spheres with the point charge as their center.  13.21. Градиент электрического потенци- ала. Вектор, показывающий скорость измене- ния электрического потенциала в избранном на- правлении. Напряженность электрического поля E численно равна градиенту потенциала, с отри- цательным знаком. Ее компоненты находятся из: x V E x ∂ ∂ −= ; y V E y ∂ ∂ −= ; z V E z ∂ ∂ −= . Для кривой V = f ( x ) градиентом в точке x яв- ляется производная в этой точке dV/dx , т.е. на- клон касательной к кривой в этой точке. 13.21. Electric potential gradient. The vector that represents the rate at which a potential changes with position in a specified direction. The electric field strength, E, is numerically equal to the poten- tial gradient but in the opposite sense. The x, y and z components of vector E may be found from x V E x ∂ ∂ −= ; y V E y ∂ ∂ −= ; z V E z ∂ ∂ −= . For a curve, V = f ( x ), the gradient at a point is the derivative dV/dx at that point, i.e. the slope of the tangent to the curve at that point. 13.22. Электростатическая индукция . Явле- ние разделения зарядов в проводнике, под влияни- ем электрического поля. Если незаряженный про- водник размещается вблизи положительно заря- женного тела, то его ближайшая часть становит- ся отрицательно заряженной, а более отдаленная часть будет положительно заряженной. Разделе- ние зарядов электрическим полем в диэлектрике, также относится к электростатической индукции. 13.22. Electrostatic induction. The production of electric charge on a conductor under the influence of an electric field . Thus, if an uncharged conductor is placed near a positively charged body, the portion of the conductor that is nearest to the body becomes negatively charged, the more remote portions being positively charged. The separation of charges in a dielectric by an electric field is also described as electrostatic induction. 13.23. Электростатическое экранирова- ние. Перемещение электронов проводника, по- мещенного в электрическое поле, создает отри- цательный заряд на одной его стороне, и, следо- вательно, положительного заряда на другой сто- роне. Это перемещение устраняет проникнове- ние внешних полей нежелательных, шумов или излучений до их полного исчезновения вну- три проводника. Сам эффект получил название электростатического экранирования. 13.23. Electric shielding. Electrons of conduc- tor placed in an  electric field will create a negative charge on one side, and on the other side an insuffi- cient amount will cause a positive charge. Electrons would continue moving in field until it was neutral- ized. That is intensity of a field inside the conduc- tor is equal zero. This provides a means of avoid- ing pickup of undesired signals or noise, oppressing radiation of undesired signals, is known as electro- static shielding. E = 0 Электростатическое экранирование. Electrostatic shielding.